[ 360

рентных лучей, рассеиваемых одноа и той же частицей на первой мут-

ной поверхности стекла. Один луч, например, проходит без рассеяния от

светящейся точки до второй поверхности стекла, здесь отражается к первой

поверхности и рассеивается, попадая на экран. Второй луч возникает при

рассеянии когерентного луча той же частицей мутной поверхности. Эгот

рассеянный луч сначала идет до второй поверхности стекла, здесь отра-

жается и в конце концов попадает на ту же точку экрана, как и первый

луч. Здесь и происходит -интерференция при малой разности хода. Радиус

колец определится по формуле:

где р — радиус кольца, — показатель стекла, а — расстоя-

ние экрана до первой стекла, е — толщина стекла, п —

число, Х— длина волны. Подробности см., напр., в книге Н. Во и ass е

et С а т r i lnterf6rences, р. 259, 1923. Развитие теории в духе

Ньютона можно найти у В 10t (1. с., 4-ёте, vol., р. 149).

10. Обозначим толщину стекла в центре в случае перпендикулярного

падения е, i — интервал между приступами; тогда:

где У— целое число; толщину слоя для луча, выходящего несколько на-

искось, обозначим через ех, при чем число интервалов приступов i' пусть

будет (у — 2х), где х— целое число. Следовательно

по эмпирическому правилу Н ь ю т о н а (ср. прим. 84 и 126)

eos и • cos

где

105+п

17

106

На основании предыдущих равенств, имеем, следовательно:

е cos

е • eos r -4- г, где z очень макая величина в опытах Нью т о н а.

Нетрудно вычислить, что приближенно:

е2 tg2

2а