[ 338

И. Под неопределенным словом „движение“ здесь понимается скорость

света, которая согласно корпускулярной теории больше в плотной срде,

мс

чем в разреженной. Выражения

CF ссютветствуют по-

этому скоростям в разреженной среде, умноженным на показатель пре-

ломления плотной среды. Вывод помещен в „Началах“ (русский перевод

акад. А. Н. Крылова, т. 1, «тр. 25) и след. Петроград 1915

35. Значок „q« coo•TWTcoyeT возведению данного выражения в квадрат.

36. В неявной форме в этой теории преломления предполагается корпус-

кулярная теория света. Детальное развитие такой теории преломления

можно, например, найти у Б ио (ј. В. В 0 t, Trait6 de physlque expbri-

mentale et math{matique, tome З-ёте. Paris. 1816, рр. 255—324).

значение для опровержения этой теории имел опыт Фу ко с определе-

нием скорсти света в материальных телах. Попыток разработки теории

преломления в современной корпускулярной интерпретации света (свето-

вые кванты) нам не известно.

37. Полная дисперсия стекла призм Н ь ю т о н а была, следовательно,

1,56 — 0,02, т.“. такой же величины, как у кронгласа.

Преломление: sin г — sln i.

39. Приводим эти расчеты для диаметра аберрационного круга и разности

фокусных расстояний. Обозначим разность фокусных расстояний — Л,

наименее и наиболее преломляемых лучей чер у, диаметр круга абер-

радии — через 2ћ, диаметр линзы — через Наиболее и наименее про-

мляемые лучи пересекутся по кругу е радиусом —

, как легко

найти из простого пострения. С другой стороны

где R

радиус линзы, п — показатель преломления. Отсюда приближенно, пола-

гая, что разность показателей преломления пь— п, невелика, находим

с таким же приближением

у

Подставляя это выражение в формулу для имеем приближенно:

у Н ь юто н а Дл = , —1,54 0,02, п — 1 0,55, откуда

значение для — • (У относится к разности

2h

1

0,0364 =

И

271/9

1 56

то же