[ 338
И. Под неопределенным словом „движение“ здесь понимается скорость
света, которая согласно корпускулярной теории больше в плотной срде,
мс
чем в разреженной. Выражения
CF ссютветствуют по-
этому скоростям в разреженной среде, умноженным на показатель пре-
ломления плотной среды. Вывод помещен в „Началах“ (русский перевод
акад. А. Н. Крылова, т. 1, «тр. 25) и след. Петроград 1915
35. Значок „q« coo•TWTcoyeT возведению данного выражения в квадрат.
36. В неявной форме в этой теории преломления предполагается корпус-
кулярная теория света. Детальное развитие такой теории преломления
можно, например, найти у Б ио (ј. В. В 0 t, Trait6 de physlque expbri-
mentale et math{matique, tome З-ёте. Paris. 1816, рр. 255—324).
значение для опровержения этой теории имел опыт Фу ко с определе-
нием скорсти света в материальных телах. Попыток разработки теории
преломления в современной корпускулярной интерпретации света (свето-
вые кванты) нам не известно.
37. Полная дисперсия стекла призм Н ь ю т о н а была, следовательно,
1,56 — 0,02, т.“. такой же величины, как у кронгласа.
Преломление: sin г — sln i.
39. Приводим эти расчеты для диаметра аберрационного круга и разности
фокусных расстояний. Обозначим разность фокусных расстояний — Л,
наименее и наиболее преломляемых лучей чер у, диаметр круга абер-
радии — через 2ћ, диаметр линзы — через Наиболее и наименее про-
мляемые лучи пересекутся по кругу е радиусом —
, как легко
найти из простого пострения. С другой стороны
где R
радиус линзы, п — показатель преломления. Отсюда приближенно, пола-
гая, что разность показателей преломления пь— п, невелика, находим
с таким же приближением
у
Подставляя это выражение в формулу для имеем приближенно:
у Н ь юто н а Дл = , —1,54 0,02, п — 1 0,55, откуда
значение для — • (У относится к разности
2h
1
0,0364 =
И
271/9
1 56
то же