[ 351 ]

1

дюйма в случае освещения светом, лежащим на границе

кольца ¯ ЙД¯ђ

между оранжевым и желтым. Отсюда, пользуясь известной связью, уста-

навливаемой в волновой теории цветов тонких пластинок между толщиной

пластинки при первом кольце и длиною волны, легко вычислить длины

волн в для границ цветов спектра по данным Ньютона

(ср. А. Win К е т а п п, Handbuch der Physik Н, В. Erste Abt.

s. 599, 1894).

Название цвета

Крайний фиолетовый .

Между индиго и фиолет. . .

синим И индиго . .

зеленым и синим

желтым и зеленым

оранжев. и желтым

красн. и оранжев. . .

Крайний красный

Прибл. истинн.

по Н ь ю т о ну знач.

406

459

492

532

571

596

393

426

454

492

587

647

760

Во втором столбце приведена оценка границ цветов по F б s s п е r у

(А. W п Ке т а п п, Расхождения в оранжево-красной части слиш-

ком велики, чтобы их можно было отнести за счет неточности субъектив-

ной оценки границ цветов. Возможно, однако, до некоторЙ степени ПР-

верить числа Ньюто на и другим способом. В первой книге (стр. 105

прим. 63) даются показатели преломления для стекла призмы Н ь ю т о н а,

соответствующие границам цветов спектра. Пользуясь

таблицей, получаем такую связь между показателем преломления призмы

Ньюто на и длиною волны:

Х. . 406pp 439 459 492 532 571

596 645

п . . 1,56ш 1,5555 1,5533 1,5466 1,5444 1,5425 1,5400

Для видимого спектра прозрачных твердых тел хорошо выполняется

формуле дисперсии К о ш и:

Мы можем, следовательно, сравнить эмпирические данные Н ь ю -

т о н а с этой фрмулой. по двум волнам 459 и 532 и соответствую-

щим п постоянные формулы К о ш и имеют такие значения:

а 1,5270

ь— 5521,95-10-1'.