[ 351 ]
1
дюйма в случае освещения светом, лежащим на границе
кольца ¯ ЙД¯ђ
между оранжевым и желтым. Отсюда, пользуясь известной связью, уста-
навливаемой в волновой теории цветов тонких пластинок между толщиной
пластинки при первом кольце и длиною волны, легко вычислить длины
волн в для границ цветов спектра по данным Ньютона
(ср. А. Win К е т а п п, Handbuch der Physik Н, В. Erste Abt.
s. 599, 1894).
Название цвета
Крайний фиолетовый .
Между индиго и фиолет. . .
синим И индиго . .
зеленым и синим
желтым и зеленым
оранжев. и желтым
красн. и оранжев. . .
Крайний красный
Прибл. истинн.
по Н ь ю т о ну знач.
406
459
492
532
571
596
393
426
454
492
587
647
760
Во втором столбце приведена оценка границ цветов по F б s s п е r у
(А. W п Ке т а п п, Расхождения в оранжево-красной части слиш-
ком велики, чтобы их можно было отнести за счет неточности субъектив-
ной оценки границ цветов. Возможно, однако, до некоторЙ степени ПР-
верить числа Ньюто на и другим способом. В первой книге (стр. 105
прим. 63) даются показатели преломления для стекла призмы Н ь ю т о н а,
соответствующие границам цветов спектра. Пользуясь
таблицей, получаем такую связь между показателем преломления призмы
Ньюто на и длиною волны:
Х. . 406pp 439 459 492 532 571
596 645
п . . 1,56ш 1,5555 1,5533 1,5466 1,5444 1,5425 1,5400
Для видимого спектра прозрачных твердых тел хорошо выполняется
формуле дисперсии К о ш и:
Мы можем, следовательно, сравнить эмпирические данные Н ь ю -
т о н а с этой фрмулой. по двум волнам 459 и 532 и соответствую-
щим п постоянные формулы К о ш и имеют такие значения:
а 1,5270
ь— 5521,95-10-1'.