[ 350
е темнотою) вперед, красный — волне, у которой ослабленная часть идет
сзади (ср. R о sen Д е т, lsaac Newton, 40).
79. Строки, следующие за этим до последних двух фраз абзаца, отсут-
ствовали в мемуаре 1675 г.
80. Отсюда до конца абзаца— фразы и рисунок, отсутствовавшие
в мемуаре.
81. Дальнейшее до наблюдения 7 добавлено в Оптике. В мемуаре за этим
непчедсттнно следует расчет воздушных зазоров у колец.
82. Цифры таблицы в Оптике исправлены в сравнении с мемуаром.
83. Следующий абзац добавлен в Оптике.
84. Из таблицы Н ь ю то на легко видеть, что до угла преломления
r 600 толщина слоя воздуха е' приблизительно пропорциональна sec r•.
е' = е secr, или е' эта пропорциональность, однако, резко нару-
cos
шается • для больших углов п Н ь ю то н устанавливает в связи е этим
такую эмпирическую зависимость:
е
ег где sin и = sin г— а (sin г— sin i),
cos и
1
где — угол падения, а —
Пользуясь законом преломления, условие,
¯Тб6'
определяющее угол ц, можно переписать так:
sln и s1n — а (1 — п) sin г,
sin и [1 — а (1 — п) sin К sin г,
где п — показатель преломления из стекла в воздух; иначе говоря, угол и
по Н ь ю т о н у определяется так:
105 + п
106)
sin и —
sin
(ј. В. B10t, с., 4-ёте vol., р. 29.)
85. Отсюда до наблюд. 10 добавлено в Оптике.
86. Отсюда до наблюд. 14 добавлено в Оптике.
87. Отсюда до наблюд. 15 добавлено. В последних строках Ньютон
отмечает отличие интерференционного (нормального) спектра от призма-
тического.
88. Относительно применяемого звукоряда ср. прим. 68. К сожале-
нию, устанавливаемую Н ь ю то н о м и в этом месте аналогию между
музыкальным рядом и цветами спектра трудно проверить, поскольку гра-
ницы спектра и границы между отдельными цветами весьма субъективны
(см. прим. 62) и в значительной мере зависят и от условий опыта. По данным
Н ь ю т о н а, средняя толщина воздушного слоя между линзами у первого