[ 350

е темнотою) вперед, красный — волне, у которой ослабленная часть идет

сзади (ср. R о sen Д е т, lsaac Newton, 40).

79. Строки, следующие за этим до последних двух фраз абзаца, отсут-

ствовали в мемуаре 1675 г.

80. Отсюда до конца абзаца— фразы и рисунок, отсутствовавшие

в мемуаре.

81. Дальнейшее до наблюдения 7 добавлено в Оптике. В мемуаре за этим

непчедсттнно следует расчет воздушных зазоров у колец.

82. Цифры таблицы в Оптике исправлены в сравнении с мемуаром.

83. Следующий абзац добавлен в Оптике.

84. Из таблицы Н ь ю то на легко видеть, что до угла преломления

r 600 толщина слоя воздуха е' приблизительно пропорциональна sec r•.

е' = е secr, или е' эта пропорциональность, однако, резко нару-

cos

шается • для больших углов п Н ь ю то н устанавливает в связи е этим

такую эмпирическую зависимость:

е

ег где sin и = sin г— а (sin г— sin i),

cos и

1

где — угол падения, а —

Пользуясь законом преломления, условие,

¯Тб6'

определяющее угол ц, можно переписать так:

sln и s1n — а (1 — п) sin г,

sin и [1 — а (1 — п) sin К sin г,

где п — показатель преломления из стекла в воздух; иначе говоря, угол и

по Н ь ю т о н у определяется так:

105 + п

106)

sin и —

sin

(ј. В. B10t, с., 4-ёте vol., р. 29.)

85. Отсюда до наблюд. 10 добавлено в Оптике.

86. Отсюда до наблюд. 14 добавлено в Оптике.

87. Отсюда до наблюд. 15 добавлено. В последних строках Ньютон

отмечает отличие интерференционного (нормального) спектра от призма-

тического.

88. Относительно применяемого звукоряда ср. прим. 68. К сожале-

нию, устанавливаемую Н ь ю то н о м и в этом месте аналогию между

музыкальным рядом и цветами спектра трудно проверить, поскольку гра-

ницы спектра и границы между отдельными цветами весьма субъективны

(см. прим. 62) и в значительной мере зависят и от условий опыта. По данным

Н ь ю т о н а, средняя толщина воздушного слоя между линзами у первого